Hvala što ste posjetili Prirodu. Verzija preglednika koju koristite ima ograničenu podršku za CSS. Za najbolje iskustvo preporučujemo da koristite noviju verziju preglednika (ili isključite način kompatibilnosti u Internet Exploreru). U isto vrijeme, kako bismo osigurali kontinuiranu podršku, prikazat ćemo stranice bez stilova i JavaScripta.
Magnetska svojstva tvrdog heksaferita SrFe12O19 (SFO) kontrolirana su složenim odnosom njegove mikrostrukture, što određuje njihovu važnost za primjene permanentnih magneta. Odaberite grupu SFO nanočestica dobivenih sol-gel sintezom spontanog izgaranja i provedite detaljnu karakterizaciju strukturne rendgenske difrakcije praha (XRPD) analizom profila G(L) linije. Dobivena raspodjela veličina kristalita otkriva očitu ovisnost veličine duž smjera [001] o metodi sinteze, što dovodi do stvaranja ljuspičastih kristalita. Osim toga, analizom transmisijske elektronske mikroskopije (TEM) određena je veličina SFO nanočestica te je procijenjen prosječan broj kristalita u česticama. Ovi su rezultati procijenjeni kako bi se ilustrirala formacija stanja s jednom domenom ispod kritične vrijednosti, a aktivacijski volumen izveden je iz vremenski ovisnih mjerenja magnetizacije, s ciljem razjašnjenja obrnutog procesa magnetizacije tvrdih magnetskih materijala.
Magnetski materijali u nanorazmjerima imaju veliki znanstveni i tehnološki značaj, jer njihova magnetska svojstva pokazuju znatno drugačija ponašanja u usporedbi s njihovom volumenskom veličinom, što donosi nove perspektive i primjene1,2,3,4. Među nanostrukturiranim materijalima, M-tip heksaferita SrFe12O19 (SFO) postao je atraktivan kandidat za primjenu permanentnog magneta5. Zapravo, posljednjih je godina obavljeno mnogo istraživačkog rada na prilagodbi materijala temeljenih na SFO-u na nanorazini kroz razne metode sinteze i obrade kako bi se optimizirala veličina, morfologija i magnetska svojstva6,7,8. Osim toga, dobio je veliku pozornost u istraživanju i razvoju sustava za spajanje razmjene9,10. Njegova visoka magnetokristalna anizotropija (K = 0,35 MJ/m3) orijentirana duž c-osi njegove heksagonalne rešetke 11,12 izravan je rezultat složene korelacije između magnetizma i kristalne strukture, kristalita i veličine zrna, morfologije i teksture. Stoga je kontrola navedenih karakteristika osnova za ispunjavanje specifičnih zahtjeva. Slika 1 ilustrira tipičnu heksagonalnu prostornu grupu P63/mmc SFO13 i ravninu koja odgovara odrazu studije analize profila linije.
Među povezanim karakteristikama smanjenja veličine feromagnetskih čestica, stvaranje stanja jedne domene ispod kritične vrijednosti dovodi do povećanja magnetske anizotropije (zbog većeg omjera površine i volumena), što dovodi do koercitivnog polja14,15. Široko područje ispod kritične dimenzije (DC) u tvrdim materijalima (tipična vrijednost je oko 1 µm), a definirano je takozvanom koherentnom veličinom (DCOH)16: ovo se odnosi na metodu najmanjeg volumena za demagnetizaciju u koherentnoj veličini (DCOH), izraženo kao aktivacijski volumen (VACT) 14. Međutim, kao što je prikazano na slici 2, iako je veličina kristala manja od DC, proces inverzije može biti nedosljedan. U komponentama nanočestica (NP), kritični volumen preokreta ovisi o magnetskoj viskoznosti (S), a njegova ovisnost o magnetskom polju daje važne informacije o procesu prebacivanja magnetizacije NP17,18.
Gore: Shematski dijagram evolucije koercitivnog polja s veličinom čestica, koji prikazuje odgovarajući proces preokreta magnetizacije (prilagođeno iz 15). SPS, SD i MD označavaju superparamagnetsko stanje, jednu domenu i više domena; DCOH i DC koriste se za promjer koherencije odnosno kritični promjer. Dolje: Skice čestica različitih veličina koje pokazuju rast kristalita od monokristala do polikristala.
Međutim, na nanorazini su također uvedeni novi složeni aspekti, kao što je jaka magnetska interakcija između čestica, raspodjela veličine, oblik čestice, površinski poremećaj i smjer lagane osi magnetizacije, što sve čini analizu zahtjevnijom19, 20 . Ovi elementi značajno utječu na distribuciju energetske barijere i zaslužuju pažljivo razmatranje, čime utječu na način preokreta magnetizacije. Na temelju toga, osobito je važno ispravno razumjeti korelaciju između magnetskog volumena i fizičkog nanostrukturiranog M-tipa heksaferita SrFe12O19. Stoga smo kao modelni sustav koristili skup SFO-a pripremljenih odozdo prema gore sol-gel metodom, te nedavno provedeno istraživanje. Dosadašnji rezultati pokazuju da je veličina kristalita u nanometarskom rasponu, a ona, zajedno s oblikom kristalita, ovisi o korištenoj toplinskoj obradi. Osim toga, kristalnost takvih uzoraka ovisi o metodi sinteze, a potrebna je detaljnija analiza kako bi se razjasnio odnos između kristalita i veličine čestica. Kako bi se otkrio ovaj odnos, analizom transmisijske elektronske mikroskopije (TEM) u kombinaciji s Rietveld metodom i analizom profila linija visoke statističke difrakcije X-zraka praha, parametri kristalne mikrostrukture (tj. veličina kristalita i čestica, oblik) pažljivo su analizirani. . XRPD). Strukturna karakterizacija ima za cilj odrediti anizotropne karakteristike dobivenih nanokristalita i dokazati izvedivost analize profila linije kao robusne tehnike za karakterizaciju širenja vrha na raspon nanoskala (feritnih) materijala. Utvrđeno je da volumenski ponderirana distribucija veličine kristalita G(L) jako ovisi o kristalografskom smjeru. U ovom radu pokazujemo da su dodatne tehnike doista potrebne za točno izdvajanje parametara povezanih s veličinom kako bi se točno opisala struktura i magnetske karakteristike takvih uzoraka praha. Proces reverzne magnetizacije također je proučavan kako bi se razjasnio odnos između karakteristika morfološke strukture i magnetskog ponašanja.
Rietveldova analiza podataka difrakcije X-zraka praha (XRPD) pokazuje da se veličina kristalita duž c-osi može podesiti odgovarajućom toplinskom obradom. To posebno pokazuje da je širenje vrha opaženo u našem uzorku vjerojatno posljedica anizotropnog oblika kristalita. Osim toga, dosljednost između prosječnog promjera analiziranog od strane Rietvelda i Williamson-Hallovog dijagrama (
TEM slike svijetlog polja (a) SFOA, (b) SFOB i (c) SFOC pokazuju da se one sastoje od čestica pločastog oblika. Odgovarajuće raspodjele veličina prikazane su u histogramu panela (df).
Kao što smo također primijetili u prethodnoj analizi, kristaliti u uzorku pravog praha tvore polidisperzni sustav. Budući da je metoda X-zraka vrlo osjetljiva na blok koherentnog raspršenja, potrebna je temeljita analiza podataka difrakcije praha da bi se opisale fine nanostrukture. Ovdje se raspravlja o veličini kristalita kroz karakterizaciju volumenski ponderirane funkcije raspodjele veličine kristalita G(L)23, koja se može tumačiti kao gustoća vjerojatnosti pronalaska kristalita pretpostavljenog oblika i veličine, a njezina je težina proporcionalna to. Volumen, u analiziranom uzorku. S prizmatičnim oblikom kristalita može se izračunati prosječna volumenski ponderirana veličina kristalita (prosječna duljina stranice u smjerovima [100], [110] i [001]). Stoga smo odabrali sva tri SFO uzorka s različitim veličinama čestica u obliku anizotropnih pahuljica (vidi referencu 6) kako bismo procijenili učinkovitost ovog postupka za dobivanje točne distribucije veličine kristalita materijala nanorazmjera. Kako bi se procijenila anizotropna orijentacija feritnih kristalita, provedena je analiza profila linija na XRPD podacima odabranih pikova. Testirani SFO uzorci nisu sadržavali prikladnu (čistu) difrakciju višeg reda s istog skupa kristalnih ravnina, tako da je bilo nemoguće razdvojiti doprinos širenja linije od veličine i izobličenja. U isto vrijeme, uočeno širenje difrakcijskih linija je vjerojatnije uzrokovano efektom veličine, a prosječni oblik kristalita potvrđen je analizom nekoliko linija. Slika 4 uspoređuje volumenski ponderiranu funkciju raspodjele veličine kristalita G(L) duž definiranog kristalografskog smjera. Tipičan oblik distribucije veličine kristalita je lognormalna distribucija. Jedna od karakteristika svih dobivenih distribucija veličina je njihova unimodalnost. U većini slučajeva ova se raspodjela može pripisati nekom definiranom procesu stvaranja čestica. Razlika između prosječne izračunate veličine odabranog vrha i vrijednosti izdvojene iz Rietveldovog preciziranja unutar je prihvatljivog raspona (s obzirom na to da su postupci kalibracije instrumenata različiti između ovih metoda) i jednaka je onoj iz odgovarajućeg skupa ravnina pomoću Debye Dobivena prosječna veličina u skladu je sa Scherrerovom jednadžbom, kao što je prikazano u tablici 2. Trend volumenske prosječne veličine kristalita dviju različitih tehnika modeliranja vrlo je sličan, a odstupanje apsolutne veličine vrlo je malo. Iako može biti neslaganja s Rietveldom, na primjer, u slučaju (110) refleksije SFOB-a, to može biti povezano s točnim određivanjem pozadine s obje strane odabrane refleksije na udaljenosti od 1 stupnja 2θ u svakoj smjer. Unatoč tome, izvrsno slaganje dviju tehnologija potvrđuje relevantnost metode. Iz analize širenja vrha, očito je da veličina duž [001] ima specifičnu ovisnost o metodi sinteze, što rezultira stvaranjem ljuspičastih kristalita u SFO6,21 sintetiziranom sol-gelom. Ova značajka otvara put za korištenje ove metode za dizajniranje nanokristala preferiranih oblika. Kao što svi znamo, složena kristalna struktura SFO (kao što je prikazano na slici 1) srž je feromagnetskog ponašanja SFO12, tako da se karakteristike oblika i veličine mogu prilagoditi kako bi se optimizirao dizajn uzorka za primjene (kao što je trajno povezan s magnetom). Ističemo da je analiza veličine kristalita moćan način za opisivanje anizotropije oblika kristalita, te dodatno pojačava prethodno dobivene rezultate.
(a) SFOA, (b) SFOB, (c) SFOC odabrana refleksija (100), (110), (004) volumenski ponderirana distribucija veličine kristalita G(L).
Kako bismo procijenili učinkovitost postupka za dobivanje precizne distribucije veličine kristalita nanopraškastih materijala i njegovu primjenu na složene nanostrukture, kao što je prikazano na slici 5, potvrdili smo da je ova metoda učinkovita u nanokompozitnim materijalima (nominalne vrijednosti). Točnost kućišta sastoji se od SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w %). Ovi su rezultati u potpunosti u skladu s Rietveld analizom (pogledajte naslov slike 5 za usporedbu), a u usporedbi s jednofaznim sustavom, SFO nanokristali mogu istaknuti morfologiju koja više liči na ploču. Očekuje se da će ovi rezultati primijeniti ovu analizu profila linije na složenije sustave u kojima se nekoliko različitih kristalnih faza može preklapati bez gubitka informacija o njihovim strukturama.
Volumno ponderirana distribucija veličine kristalita G(L) odabranih refleksija SFO ((100), (004)) i CFO (111) u nanokompozitima; za usporedbu, odgovarajuće vrijednosti Rietveldove analize su 70(7), 45(6) i 67(5) nm6.
Kao što je prikazano na slici 2, određivanje veličine magnetske domene i točna procjena fizičkog volumena osnova su za opisivanje takvih složenih sustava i za jasno razumijevanje međudjelovanja i strukturnog reda između magnetskih čestica. Nedavno je detaljno proučavano magnetsko ponašanje SFO uzoraka, s posebnom pažnjom na reverzibilni proces magnetizacije, kako bi se proučila ireverzibilna komponenta magnetske susceptibilnosti (χirr) (Slika S3 je primjer SFOC)6. Kako bismo stekli dublje razumijevanje mehanizma preokreta magnetizacije u ovom nanosustavu temeljenom na feritu, izveli smo mjerenje magnetske relaksacije u obrnutom polju (HREV) nakon zasićenja u danom smjeru. Razmotrite \(M\lijevo(t\desno)\proptoSln\lijevo(t\desno)\) (pogledajte sliku 6 i dopunski materijal za više pojedinosti), a zatim dobijete aktivacijski volumen (VACT). Budući da se može definirati kao najmanji volumen materijala koji se može koherentno preokrenuti u događaju, ovaj parametar predstavlja "magnetski" volumen uključen u proces preokreta. Naša vrijednost VACT (vidi tablicu S3) odgovara sferi promjera približno 30 nm, definiranoj kao koherentni promjer (DCOH), koji opisuje gornju granicu preokreta magnetizacije sustava koherentnom rotacijom. Iako postoji ogromna razlika u fizičkom volumenu čestica (SFOA je 10 puta veća od SFOC), te su vrijednosti prilično konstantne i male, što ukazuje da mehanizam preokreta magnetizacije svih sustava ostaje isti (u skladu s onim što tvrdimo je sustav jedne domene) 24 . Na kraju, VACT ima puno manji fizički volumen od XRPD i TEM analize (VXRD i VTEM u tablici S3). Stoga možemo zaključiti da se proces prebacivanja ne događa samo kroz koherentnu rotaciju. Imajte na umu da rezultati dobiveni korištenjem različitih magnetometra (Slika S4) daju prilično slične vrijednosti DCOH. U tom smislu, vrlo je važno definirati kritični promjer čestice s jednom domenom (DC) kako bi se odredio najrazumniji proces preokreta. Prema našoj analizi (vidi dodatni materijal), možemo zaključiti da dobiveni VACT uključuje nekoherentni mehanizam rotacije, jer je DC (~0,8 µm) vrlo daleko od DC (~0,8 µm) naših čestica, to jest, formiranje zidova domene nije Zatim je dobio snažnu podršku i dobio konfiguraciju jedne domene. Ovaj se rezultat može objasniti stvaranjem domene interakcije25, 26. Pretpostavljamo da jedan kristalit sudjeluje u domeni interakcije, koja se proteže na međusobno povezane čestice zbog heterogene mikrostrukture tih materijala27,28. Iako su rendgenske metode osjetljive samo na finu mikrostrukturu domena (mikrokristala), mjerenja magnetske relaksacije dokazuju složene fenomene koji se mogu pojaviti u nanostrukturiranim SFO. Stoga je optimiziranjem nanometarske veličine zrna SFO moguće spriječiti prebacivanje na proces inverzije s više domena, čime se održava visoka koercitivnost ovih materijala.
(a) Vremenski ovisna krivulja magnetizacije SFOC-a izmjerena na različitim vrijednostima HREV obrnutog polja nakon zasićenja na -5 T i 300 K (navedeno pored eksperimentalnih podataka) (magnetizacija je normalizirana prema težini uzorka); radi jasnoće, umetak prikazuje eksperimentalne podatke polja od 0,65 T (crni krug), koje najbolje odgovara (crvena linija) (magnetizacija je normalizirana na početnu vrijednost M0 = M(t0)); (b) odgovarajuća magnetska viskoznost (S) je inverzna funkcija polja SFOC A (crta je vodič za oko); (c) shema aktivacijskog mehanizma s detaljima fizičke/magnetske ljestvice duljine.
Općenito govoreći, preokret magnetizacije može se dogoditi kroz niz lokalnih procesa, kao što je nukleacija stijenke domene, propagacija te pričvršćivanje i odpinjanje. U slučaju feritnih čestica s jednom domenom, mehanizam aktivacije je posredovan nukleacijom i pokreće se promjenom magnetizacije manjom od ukupnog volumena magnetskog preokreta (kao što je prikazano na slici 6c)29.
Jaz između kritičnog magnetizma i fizičkog promjera implicira da je nekoherentni način popratni događaj preokreta magnetske domene, što može biti posljedica nehomogenosti materijala i površinskih neravnina, koje postaju korelirane kada se veličina čestice poveća 25, što rezultira odstupanjem od ravnomjerno stanje magnetizacije.
Stoga možemo zaključiti da je u ovom sustavu proces preokreta magnetizacije vrlo kompliciran, a nastojanja da se smanji veličina u nanometarskoj skali igraju ključnu ulogu u interakciji između mikrostrukture ferita i magnetizma. .
Razumijevanje složenog odnosa između strukture, oblika i magnetizma temelj je za projektiranje i razvoj budućih aplikacija. Analiza linijskog profila odabranog XRPD uzorka SrFe12O19 potvrdila je anizotropni oblik nanokristala dobivenih našom metodom sinteze. U kombinaciji s TEM analizom dokazana je polikristalna priroda ove čestice, a naknadno je potvrđeno da je veličina SFO-a istraženog u ovom radu manja od kritičnog promjera pojedinačne domene, unatoč dokazima o rastu kristalita. Na temelju toga predlažemo ireverzibilni proces magnetizacije koji se temelji na formiranju domene interakcije sastavljene od međusobno povezanih kristalita. Naši rezultati dokazuju blisku korelaciju između morfologije čestica, kristalne strukture i veličine kristalita koji postoje na nanometarskoj razini. Ova studija ima za cilj razjasniti proces reverzne magnetizacije tvrdih nanostrukturiranih magnetskih materijala i odrediti ulogu karakteristika mikrostrukture u rezultirajućem magnetskom ponašanju.
Uzorci su sintetizirani korištenjem limunske kiseline kao kelirajućeg sredstva/goriva u skladu s metodom sol-gel spontanog izgaranja, navedenom u Referenci 6. Uvjeti sinteze optimizirani su kako bi se dobile tri različite veličine uzoraka (SFOA, SFOB, SFOC), koji su bili dobivenih odgovarajućim postupcima žarenja na različitim temperaturama (1000, 900, odnosno 800°C). Tablica S1 sažima magnetska svojstva i otkriva da su relativno slična. Nanokompozit SrFe12O19/CoFe2O4 40/60 w/w% također je pripremljen na sličan način.
Difrakcijski uzorak mjeren je pomoću CuKα zračenja (λ = 1,5418 Å) na difraktometru praha Bruker D8, a širina proreza detektora postavljena je na 0,2 mm. Koristite VANTEC brojač za prikupljanje podataka u 2θ rasponu od 10-140°. Temperatura tijekom snimanja podataka održavana je na 23 ± 1 °C. Refleksija se mjeri step-and-scan tehnologijom, a duljina koraka svih ispitnih uzoraka je 0,013° (2theta); najveća vršna vrijednost mjerne udaljenosti je -2,5 i + 2,5° (2theta). Za svaki vrh izračunato je ukupno 106 kvanta, dok je za rep oko 3000 kvanta. Nekoliko eksperimentalnih vrhova (odvojenih ili djelomično preklapanih) odabrano je za daljnju simultanu analizu: (100), (110) i (004), koji su se pojavili pod Braggovim kutom blizu Braggovog kuta registracijske linije SFO. Eksperimentalni intenzitet je korigiran za Lorentzov faktor polarizacije, a pozadina je uklonjena uz pretpostavljenu linearnu promjenu. Za kalibraciju instrumenta i spektralno proširenje korišten je NIST standard LaB6 (NIST 660b). Koristite LWL (Louer-Weigel-Louboutin) metodu dekonvolucije 30,31 za dobivanje čistih difrakcijskih linija. Ova metoda implementirana je u programu za analizu profila PROFIT-software32. Iz prilagodbe izmjerenih podataka o intenzitetu uzorka i standarda s pseudo Voigtovom funkcijom izdvaja se odgovarajuća ispravna kontura linije f(x). Funkcija raspodjele veličine G(L) određena je iz f(x) slijedeći postupak predstavljen u Referenci 23. Za više pojedinosti, pogledajte dopunski materijal. Kao dodatak analizi profila linije, program FULLPROF koristi se za izvođenje Rietveldove analize na XRPD podacima (pojedinosti se mogu pronaći u Maltoni et al. 6). Ukratko, u Rietveldovom modelu, difrakcijski vrhovi opisani su modificiranom Thompson-Cox-Hastingsovom pseudo Voigtovom funkcijom. LeBailova dorada podataka provedena je na standardu NIST LaB6 660b kako bi se ilustrirao doprinos instrumenta širenju vrha. Prema izračunatoj FWHM (puna širina na polovici vršnog intenziteta), Debye-Scherrerova jednadžba može se koristiti za izračunavanje volumenski ponderirane prosječne veličine kristalne domene koherentnog raspršenja:
Gdje je λ valna duljina rendgenskog zračenja, K je faktor oblika (0,8-1,2, obično jednak 0,9), a θ je Braggov kut. Ovo se odnosi na: odabranu refleksiju, odgovarajući skup ravnina i cijeli uzorak (10-90°).
Osim toga, mikroskop Philips CM200 koji radi na 200 kV i opremljen LaB6 filamentom korišten je za TEM analizu kako bi se dobile informacije o morfologiji čestica i raspodjeli veličine.
Mjerenje relaksacije magnetizacije izvode dva različita instrumenta: Sustav za mjerenje fizičkih svojstava (PPMS) iz Quantum Design-Vibrating Sample Magnetometer (VSM), opremljen supravodljivim magnetom od 9 T, i MicroSense Model 10 VSM s elektromagnetom. Polje je 2 T, uzorak je zasićen u polju (μ0HMAX: -5 T i 2 T, redom za svaki instrument), a zatim se primjenjuje obrnuto polje (HREV) da se uzorak dovede u područje prebacivanja (blizu HC ), a zatim se opadanje magnetizacije bilježi kao funkcija vremena tijekom 60 minuta. Mjerenje se provodi na 300 K. Odgovarajući aktivacijski volumen procjenjuje se na temelju onih izmjerenih vrijednosti opisanih u dodatnom materijalu.
Muscas, G., Yaacoub, N. & Peddis, D. Magnetski poremećaji u nanostrukturnim materijalima. U novoj magnetskoj nanostrukturi 127-163 (Elsevier, 2018). https://doi.org/10.1016/B978-0-12-813594-5.00004-7.
Mathieu, R. i Nordblad, P. Kolektivno magnetsko ponašanje. U novom trendu magnetizma nanočestica, stranice 65-84 (2021). https://doi.org/10.1007/978-3-030-60473-8_3.
Dormann, JL, Fiorani, D. & Tronc, E. Magnetska relaksacija u sustavima finih čestica. Progress in Chemical Physics, str. 283-494 (2007). https://doi.org/10.1002/9780470141571.ch4.
Sellmyer, DJ, itd. Nova struktura i fizika nanomagneta (pozvani). J. Application Physics 117, 172 (2015).
de Julian Fernandez, C. itd. Tematski pregled: napredak i izgledi primjene tvrdog heksaferitnog trajnog magneta. J. Fizika. D. Prijavite se za fiziku (2020.).
Maltoni, P. itd. Optimiziranjem sinteze i magnetskih svojstava nanokristala SrFe12O19, dualni magnetski nanokompoziti koriste se kao trajni magneti. J. Fizika. D. Prijavite se za Physics 54, 124004 (2021).
Saura-Múzquiz, M. itd. Pojasnite odnos između morfologije nanočestica, nuklearne/magnetske strukture i magnetskih svojstava sinteriranih SrFe12O19 magneta. Nano 12, 9481–9494 (2020).
Petrecca, M. itd. Optimizirajte magnetska svojstva tvrdih i mekih materijala za proizvodnju trajnih magneta s oprugom za izmjenu. J. Fizika. D. Prijavite se za Physics 54, 134003 (2021).
Maltoni, P. itd. Podešavanje magnetskih svojstava tvrdo-mekih nanostruktura SrFe12O19/CoFe2O4 kroz sprezanje sastava/faze. J. Fizika. Kemija C 125, 5927-5936 (2021).
Maltoni, P. itd. Istražite magnetsko i magnetsko sprezanje nanokompozita SrFe12O19/Co1-xZnxFe2O4. J. Mag. mag. alma mater. 535, 168095 (2021).
Pullar, RC Heksagonalni feriti: Pregled sinteze, izvedbe i primjene heksaferitne keramike. Uredi. alma mater. znanost. 57, 1191–1334 (2012).
Momma, K. & Izumi, F. VESTA: 3D vizualizacijski sustav za elektroničku i strukturnu analizu. J. Applied Process Crystallography 41, 653-658 (2008).
Peddis, D., Jönsson, PE, Laureti, S. i Varvaro, G. Magnetska interakcija. Frontiers in Nanoscience, str. 129-188 (2014). https://doi.org/10.1016/B978-0-08-098353-0.00004-X.
Li, Q. itd. Korelacija između veličine/strukture domene visoko kristalnih Fe3O4 nanočestica i magnetskih svojstava. znanost. Predstavnik 7, 9894 (2017).
Coey, JMD Magnet i magnetski materijali. (Cambridge University Press, 2001.). https://doi.org/10.1017/CBO9780511845000.
Lauretti, S. i sur. Magnetska interakcija u nanoporoznim komponentama nanočestica CoFe2O4 obloženih silicijevim dioksidom s kubičnom magnetskom anizotropijom. Nanotechnology 21, 315701 (2010).
O'Grady, K. & Laidler, H. Ograničenja razmatranja medija za magnetsko snimanje. J. mag. Mag. alma mater. 200, 616-633 (1999).
Lavorato, GC itd. Magnetska interakcija i energetska barijera u dvostrukim magnetskim nanočesticama jezgra/ljuska su poboljšane. J. Fizika. Kemija C 119, 15755-15762 (2015).
Peddis, D., Cannas, C., Musinu, A. & Piccaluga, G. Magnetska svojstva nanočestica: izvan utjecaja veličine čestica. Kemija jedan euro. J. 15, 7822-7829 (2009).
Eikeland, AZ, Stingaciu, M., Mamakhel, AH, Saura-Múzquiz, M. & Christensen, M. Poboljšajte magnetska svojstva kontroliranjem morfologije nanokristala SrFe12O19. znanost. Predstavnik 8, 7325 (2018).
Schneider, C., Rasband, W. i Eliceiri, K. NIH Image to ImageJ: 25 godina analize slike. A. Nat. Metoda 9, 676-682 (2012).
Le Bail, A. & Louër, D. Glatkoća i valjanost distribucije veličine kristalita u analizi profila X-zraka. J. Applied Process Crystallography 11, 50-55 (1978).
Gonzalez, JM, itd. Magnetska viskoznost i mikrostruktura: ovisnost veličine čestica o aktivacijskom volumenu. J. Applied Physics 79, 5955 (1996).
Vavaro, G., Agostinelli, E., Testa, AM, Peddis, D. i Laureti, S. u magnetskom snimanju ultra-visoke gustoće. (Jenny Stanford Press, 2016.). https://doi.org/10.1201/b20044.
Hu, G., Thomson, T., Rettner, CT, Raoux, S. & Terris, BD Co∕Pd nanostrukture i preokret magnetizacije filma. J. Application Physics 97, 10J702 (2005).
Khlopkov, K., Gutfleisch, O., Hinz, D., Müller, K.-H. & Schultz, L. Evolucija domene interakcije u teksturiranom fino zrnatom Nd2Fe14B magnetu. J. Application Physics 102, 023912 (2007).
Mohapatra, J., Xing, M., Elkins, J., Beatty, J. & Liu, JP Magnetsko otvrdnjavanje ovisno o veličini u nanočesticama CoFe2O4: učinak nagiba površinske vrtnje. J. Fizika. D. Prijavite se za Physics 53, 504004 (2020).
Vrijeme objave: 11. prosinca 2021
